。“现在让我们将n-s方程的速度场u(，t)，在某个小尺度：上展开。

跟你的方法不一样，我的思路是直接用辫子表示。也就是w=マxu。

旋度是流体力学中最接近拓扑对象的物理量，一个涡旋管的自缠绕数，两个涡旋管的连通和，还有涡旋的合并与分裂，所有操作对应到u(n)群正好构成了一个辫子代数…

嘴里不停解释着，但乔源手上也没停，很快黑板上便多了三行字。

“看懂了吗？我在重新定义问题的提法，在我的理论框架下，n-s方程可以这样表述。

令bu为速度场u在小尺度e上的涡量辫子表示。若存在某正数（，t∈[0，t)，bu(t)的辫子长度l(bu)均有界于某常数c(3)，则u（，t)在[0，t) xr3上光滑。现在请大家再回过头看我上面的推导，涡旋的辫子生成元」_i，恰好对应berry联络沿涡旋闭合路径y_li，i+1}的holonoy取指数。而这个berry联络，是从涡量场的整体拓扑结构自然诱导出来的。所以费弗曼先生，这并不是凭空假设的对应，而是计算出来的。”说完，乔源随手丢下了铅笔，看向查尔斯&183;费弗曼身后的路易斯&183;卡法雷利，问道：“你是卡法雷利教授吧？如果你看懂了我的思路，那么请问你现在觉得我距离解决这个问题还远吗？

或者我在给你解释得明白些吧。在q(n)群的辫子代数中，辫子的编织复杂性完全由参数q控制。所以当q不是单位根时，辫子群是无限维的，代表着编织可以无限缠绕。

但巧的是当q=（_p时，辫子群被一个全局的周期截断所约束。

也就意味着涡量辫子长度是否发散，其实等价于参数q是否偏离单位根这一条件。

所以对我来说n-s方程问题，无非就是在流体的时间演化过程中，描述涡量场的辫子群参数q是否会从单位根漂移开。如果你们对我的理论稍微有些了解，相信应该已经意识到了，这个方法要远比直接求解n-s方程简单无数倍！因为它本质上是r-矩阵的谱稳定性问题。r-矩阵是否在时间演化下保持有限周期，可以通过分析gu(n)群自守表示论的刚性定理来判断。”说完，乔源将粉笔丢到了一边，然后拍了拍手，打散了手上沾染的粉笔灰。

全场没人说话，都盯着黑板看的时候，陆明远突然走上前，拿起了黑板擦，然后以迅雷不及掩耳之势，将乔源刚刚写在黑板上的内容，全部擦得干干净净。袁意同眉头一皱，刚想发火，突然反应过来，眉毛迅速舒展开来，甚至还投去了一个赞赏的眼神。至于会议室内其他人，集体愣住了，包括乔源。

而做完这一切的陆明远只是冲着乔源微微点了点头，然后一脸坦然，理直气壮地说了句：“不是说好了讨论数学思想的嘛，怎么就讨论到具体问题上了？费弗曼教授，你这就不讲究了。”

所有人此时都已经反应过来，立刻有人喝骂上了。

爱德华&183;威腾忍不住率先发难道：“陆，数学思想也是从具体问题逐步深入的！你这明明是强词夺理。”没办法，他刚刚公式才看了一截，正在思考其中的转化路径，突然就被陆明远全部擦掉了，此时自然气恼。“威腾教授，我非常尊敬

章节内容不完整，请退出阅读模式查看完整内容！